108 Le tritium dans l’environnement A la saturation (e s = e a ), le bilan des flux hydriques entre l’atmosphère et l’hydrosystème est nul. Les échanges de tritium s’effectuent principalement par diffusion en fonction du gradient des concentrations de tritium dans l’eau de l’hydrosystème et dans la vapeur d’eau de l’atmosphère. ) ] HTO [ ] HTO ([ v hyd atm e diff HTO Θ où diff HTO Θ est le flux de tritium par diffusion (Bq.m-2.j-1) v e est la vitesse d’échange du tritium entre l’atmosphère et l’hydrosystème (m.j-1) hyd ] HTO [ est l’activitéde tritium dans l’eau de l’hydrosystème (Bq.L-1) atm ] HTO [ est l’activité de tritium de la vapeur d’eau dans l’atmosphère (Bq.L-1). Pour des conditions de sur - saturation (e s < e a ), les mécanismes de transfert de l’atmosphère à l’hydrosystème (condensation de la vapeur d’eau de l’air, interception des gouttelettes d’eau à la surface de l’hydrosystème) peuvent jouer un rôle prépondérant. En plus des flux par diffusion, la modélisation doit aussi tenir compte de la cinétique de formation des gouttelettes d’eau et de leur vitesse de dépôt à la surface. ANNEXE 3 Bien que les flux d’eau vers les sédiments puissent, dans certains cas, constituer la principale source de contamination des hydrosystèmes (Bolsunovsky and Bondareva, 2003), ils sont traités par les modèles de transfert qui s’intéressent la plupart du temps à l’activité massique ou surfacique des sédiments secs. Pourtant, les sédiments sont constitués d’eau et de particules solides et l’activité massique de ce mélange n’est pas nulle dès lors que du tritium se trouve dans l’eau interstitielle. On a alors : )n 1( n n ] HTO [ ] HTO [ s w its sed ρ ρ (Bq.kg frais -1) où sed ] HTO [ est l’activité massique de tritium dans le sédiment (Bq.kg frais -1) its ] HTO [ est l’activité volumique de tritium dans l’eau interstitielle (Bq.m-3)n est la porosité du sédiment (-) ρ w est la masse volumique de l’eau (kg.m-3) ρ s est lamasse volumique des particules solides (kg.m-3)
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